Цифровой кремниевый фотоумножитель для врп-пэт - RU2411542C2

Чертежи

Показать все 13 чертежа(ей)

Описание

Приведенное ниже описание относится к области детектирования излучения. Оно, в частности, относится к высокоскоростным детекторам излучения для позитронно-эмиссионной томографии (ПЭТ, PET), в частности для времяпролетного (ВРП, TOF) ПЭТ, и будет описано с конкретной ссылкой на него. Однако приведенное ниже описание в более общем случае относится с детекторам излучения для однофотонной эмиссионной компьютерной томографии (ОФЭКТ, SPECT), компьютерной томографии (КТ, СТ) и т.д., а также к высокоскоростным детекторам излучения, применяемым в других областях, таких как астрономия.

В обычном ПЭТ человек-пациент или другой субъект формирования изображения принимает радиоактивный медицинский препарат. Радиоактивный медицинский препарат формирует события радиационного распада, во время которых излучаются позитроны, которые пролетают очень короткое расстояние, после чего быстро взаимодействуют с электроном окружающего субъекта формирования изображения, и при этом происходит событие аннигиляции электрона-позитрона, в результате которой формируются два противоположно направленных гамма-луча. Гамма-лучи детектируют с помощью детекторов излучения, окружающих субъект формирования изображения, как два, по существу, одновременных события детектирования излучения, которые определяют линию отклика (ЛОТ, LOR) между ними. Как правило, детекторы включают в себя сцинтилляторы, в которых возникает вспышка или сцинтилляция света при детектировании каждого гамма-луча, и набор трубок фотоэлектронных умножителей (ФЭУ, PMT), оптически соединенных со сцинтилляторами, которые преобразуют вспышки света в соответствующие электрические сигналы. В некоторых сканерах ПЭТ ФЭУ заменены фотодиодами, которые формируют аналоговые электрические токи, пропорциональные интенсивности вспышек света.

Хотя гамма-лучи детектируют, "по существу, одновременно", если один из двух используемых детекторов излучения будет расположен ближе к событию аннигиляции электрон-позитрон, чем другой детектор излучения, возникает небольшая разница во времени между двумя событиями детектирования излучения. Поскольку гамма-лучи распространяются со скоростью света, эта разница во времени между моментами детектирования обычно составляет около нескольких наносекунд или меньше. В ВРП-ПЭТ детекторы работают с достаточно высокой скоростью, что обеспечивает возможность измерения такой малой разности времени пролета, которую затем используют для локализации события аннигиляции электрон-позитрон вдоль ЛОТ.

В соответствии с этим детекторы для ВРП-ПЭТ должны иметь временную разрешающую способность, составляющую доли наносекунд. ФЭУ обычно работает достаточно быстро, чтобы формировать изображения ВРП-ПЭТ; однако ФЭУ являются громоздкими, требуют высокого напряжения смещения и мало пригодны для формирования пикселей с малыми размерами, требуемых для обеспечения высокой разрешающей способности. Обычные фотодиоды являются достаточно быстрыми для ВРП-ПЭТ, но в них отсутствует внутреннее усиление, в результате чего получают плохое отношение сигнал-шум. Для получения достаточного сигнала с использованием обычного фотодиода, как правило, используют усилитель, чувствительный к заряду, для интегрирования сигнала, который ограничивает полосу пропускания. Лавинные фотодиоды также могут использоваться; однако лавинные фотодиоды обычно обладают высоким уровнем шумов и высокой чувствительностью усиления к температуре и смещению.

Для решения этих трудностей были предложены детекторы на основе кремниевых фотоумножителей (SiPM), например, в: E.A.Georgievskya et al., "The solid state silicon photomultiplier for a wide range of applications", 17^th Int'l Conf. on Photoelectronics and Night Vision Devices, Proceedings of SPIE vol. 5126 (2003); Golovin et al., "Novel type of avalanche photodetector with Geiger mode operation", Nuclear Instruments & Methods in Physical Research A, volume 518, pages 560-64 (2004). В таких детекторах SiPM используют разделенную на пиксели матрицу лавинных фотодиодов с малыми размерами, к которым приложено напряжение в области пробоя и которые соединены параллельно. Выход представляет собой аналоговую сумму токов соединенных параллельно лавинных фотодиодов, работающих в ограниченном режиме Гейгера. Каждый детектируемый фотон в детекторе SiPM добавляет порядка 10⁶ электронов к выходному току SiPM. Разряд Гейгера в ответ на детектирование фотона является быстрым, обеспечивает резкий передний фронт сигнала, что способствует точному измерению времени. Масштабы энергетической и временной разрешающей способности соответствуют

Устройство SiPM имеет определенные недостатки. На аналоговый ток, формируемый при детектировании фотона, влияет напряжение смещения, рабочая температура и критические параметры цепи, такие как значение гасящего сопротивления. Эти факторы могут изменять аналоговый ток, формируемый каждым детектированием фотона, что ограничивает разрешающую способность по энергии SiPM. Аналоговая конфигурация также имеет недостатки, связанные с формированием большой величины темнового подсчета, в результате чего дефектные лавинные фотодиоды, по существу, ограничивают производительность при изготовлении детекторных устройств.

Ниже рассматриваются улучшенные устройства и способы, которые позволяют преодолеть указанные выше и другие ограничения.

В соответствии с одним аспектом раскрыт пиксель детектора, предназначенный для использования совместно со сцинтиллятором, который преобразует частицу излучения во вспышку света. Предусмотрена матрица ячеек детектора, каждая ячейка детектора включает в себя фотодиод, смещенный в область пробоя, и цифровую схему, соединенную с фотодиодом. Такая цифровая схема выполнена с возможностью вывода первого цифрового значения в состоянии покоя и второго цифрового значения, соответствующего детектированию фотона фотодиодом. Запускающая цифровая схема выполнена с возможностью вывода сигнала запуска, обозначающего начало периода времени интегрирования, которое соответствует выбранному количеству из одной или больше ячеек детектора, переходящих от первого цифрового значения ко второму цифровому значению. Цифровая схема считывания накапливает величину подсчета количества переходов ячеек детектора матрицы ячеек детектора от первого цифрового значения до второго цифрового значения в течение периода времени интегрирования.

В некоторых вариантах выполнения схема цифровой временной метки выполнена с возможностью вывода цифровой временной метки, ассоциированной с величиной подсчета. Цифровая временная метка основана на времени сигнала запуска относительно опорного сигнала времени.

В соответствии с другим аспектом, детектор излучения включает в себя сцинтиллятор и матрицу пикселей детектора, как представлено в предыдущем параграфе, установленные так, что они принимают вспышки света, возникающие в сцинтилляторе, в ответ на прием излучения.

В соответствии с другим аспектом раскрыта система формирования изображения времяпролетной позитронно-эмиссионной томографии (ВРП-ПЭТ). Множество детекторов излучения, как представлено в предыдущих двух параграфах, установлено для детектирования гамма-лучей, излучаемых из области формирования изображения. Схема детектирования пары гамма-лучей идентифицирует два, по существу, одновременных детектирования гамма-лучей с помощью двух детекторов излучения. Процессор линии отклика определяет пространственную линию отклика, соединяющую два детектирования гамма-лучей. Процессор времени пролета локализует событие аннигиляции позитрон-электрон вдоль линии отклика на основе разницы во времени между двумя, по существу, одновременными моментами детектирования гамма-лучей.

В соответствии с другим аспектом, способ выполняется вместе со сцинтиллятором, который преобразует частицу излучения во вспышку света. Цифровая схема переключается из первого цифрового значения во второе цифровое значение в ответ на детектирование фотона фотодиодом, смещенным в область пробоя с помощью цифровой схемы, для определения события переключения сигнал запуска, обозначающий начало периода времени интегрирования, генерируется в соответствии с выбранным количеством из одного или больше упомянутых событий переключения, ассоциированных с множеством упомянутых фотодиодов. Подсчет событий переключения, ассоциированных с множеством упомянутых фотодиодов, накапливают в течение периода интегрирования.

В некоторых вариантах выполнения способ дополнительно включает в себя генерирование цифровой временной метки, ассоциированной с накоплением в течение периода интегрирования времени. Цифровая временная метка основана на времени генерирования сигнала запуска и опорного сигнала времени.

В соответствии с другим аспектом раскрыт детектор излучения, включающий в себя сцинтиллятор и схему, предназначенный для выполнения способа, представленного в предыдущем параграфе.

Одно преимущество состоит в том, что обеспечивается детектирование излучения с высокой скоростью передачи данных для ВРП-ПЭТ, однофотонной эмиссионной компьютерной томографии (ОФЭКТ), трансмиссионной компьютерной томографии (КТ), астрономии и других вариантов применения.

Дополнительное преимущество состоит в предоставлении выхода цифрового детектора излучения.

Дополнительное преимущество состоит в предоставлении выхода детектора с цифровой временной меткой.

Дополнительное преимущество состоит в обеспечении улучшенной пространственной разрешающей способности детектора.

Дополнительное преимущество состоит в улучшенной производительности устройства детектора с малой чувствительностью к температуре, напряжению смещения и параметрам обработки.

Различные дополнительные преимущества и польза будут очевидны для специалистов в данной области техники после чтения следующего подробного описания.

Изобретение может быть выполнено по форме с использованием различных компонентов и компоновок компонентов, и различных операций обработки, и компоновок операций обработки. Чертежи предназначены только для иллюстрации предпочтительных вариантов выполнения, и их не следует рассматривать как ограничение изобретения.

На фиг.1 схематично представлена система ВРП-ПЭТ, в которой используются высокоскоростные цифровые детекторы излучения, сформированные в виде пикселей.

На фиг.2 схематично представлен вид в разрезе одного из пиксельных цифровых детекторов излучения системы ВРП-ПЭТ по фиг.1.

На фиг.3 показана общая схема одной из ячеек детектора пиксельного цифрового детектора излучения.

На фиг.4A представлена более подробная схема одного варианта выполнения одной из ячеек детектора.

На фиг.4B представлена более подробная схема другого варианта выполнения одной из ячеек детектора.

На фиг.5 представлена схема одного пикселя пиксельного цифрового детектора излучения.

На фиг.6 представлена схема одного из пиксельных цифровых детекторов излучения.

На фиг.7 представлен вид в разрезе одного варианта выполнения физического размещения пиксельного цифрового детектора излучения, в котором фотодиоды образуют слой фотодиодов, и цифровая схема расположена в слое цифровой схемы, отдельном от слоя фотодиода и электрически соединенном с ним.

На фиг.8 представлен вид в перспективе другого варианта выполнения физического размещения пиксельного цифрового детектора излучения, в котором фотодиоды образуют слой фотодиодов, и цифровая схема расположена в слое фотодиодов, будучи распределенной между фотодиодами.

На фиг.9 представлен вид в плане светочувствительной области устройства, представляющего собой вариант изобретения, который включает в себя область пиксельного цифрового детектора излучения и дополнительный пропорциональный фотодиод, который формирует аналоговый фототок, когда поток фотонов достаточно велик для насыщения области пиксельного цифрового детектора излучения.

На фиг.10 представлен иллюстративный пример измерительной установки, используемой в первом каскаде процесса отбраковки дефектных ячеек для детекторов, включающих в себя аналоговую схему.

На фиг.11 представлена блок-схема одной ячейки счетчика для формирования изображения.

На фиг.12 представлена блок-схема датчика.

На фиг.13 представлен фотодетектор, в который внедрен плавкий предохранитель для отбраковки.

Как показано на фиг.1, сканер 8 времяпролетной позитронно-эмиссионной томографии (ВРП-ПЭТ) включает в себя множество детекторов 10 излучения, установленных так, чтобы было возможно просматривать область 12 формирования изображения. На фиг.1 множество детекторов 10 излучения расположены в виде нескольких колец детекторов вдоль осевого направления; однако также можно использовать другие типы компоновки детекторов излучения. Кроме того, следует понимать, что множество детекторов 10 излучения представлены схематично; обычно детекторы излучения установлены внутри корпуса 14 сканера 8, и, таким образом, они не видны снаружи, и обычно каждое кольцо детекторов излучения включает в себя сотни или тысячи детекторов излучения. В некоторых сканерах ПЭТ предусмотрено только одно кольцо детекторов излучения, в других используется два, три, четыре, пять или больше колец детекторов излучения. Следует понимать, что вместо кольцевой структуры детекторов, показанной на чертежах, можно использовать детекторные головки. Сканер 8 ВРП-ПЭТ включает в себя кушетку 16 или другую опору для расположения человека-пациента или другого субъекта формирования изображения в области 12 формирования изображения. В случае необходимости кушетка 16 может перемещаться линейно в осевом направлении, в общем, поперечно кольцам детекторов 10 излучения, что способствует получению данных трехмерного изображения. Кроме того, или в качестве альтернативы, субъект формирования изображения может быть установлен неподвижно, и множество колец детекторов излучения используют для получения данных трехмерного изображения ВРП-ПЭТ. В других вариантах выполнения предусмотрено только одно кольцо детекторов, при этом субъект формирования изображения остается неподвижным, и, в результате, получают двумерное изображение.

Пациент или другой субъект формирования изображения принимает соответствующий радиоактивный медицинский препарат для инициирования формирования изображения ВРП-ПЭТ. Радиоактивный медицинский препарат включает в себя радиоактивное вещество, в котором происходят события радиоактивного распада, в результате которых излучаются позитроны. Позитроны быстро аннигилируют с расположенными с ними рядом электронами субъекта формирования изображения. В результате события аннигиляции позитрон-электрон формируются два противоположно направленных гамма-луча, имеющих энергию 511 кэВ. Гамма-лучи распространяются со скоростью света, то есть ~3×10⁸ м/с. Поскольку область 12 формирования изображения обычно имеет диаметр или другой характерный размер порядка двух метров или меньше, время пролета гамма частицы из положения события аннигиляции позитрон-электрон до одного из детекторов множества детекторов 10 излучения составляет приблизительно несколько наносекунд или меньше. Таким образом, два противоположно направленных гамма-луча ударяют в два детектора излучения, по существу, одновременно.

Как также показано на фиг.1 и, кроме того, представлено на фиг.2, каждый детектор 10 излучения включает в себя сцинтиллятор 20, в котором возникает сцинтилляция или вспышка света, когда гамма-луч ударяет в сцинтиллятор 20. Вспышку света принимает матрица пикселей 22 детектора, которые монолитно расположены на кремниевой подложке 24. Как будет описано ниже, пиксели 22 детектора представляют собой пиксели цифрового детектора, которые выводят величины, включающие в себя цифровое представление подсчета фотонов (обозначено как "величина подсчета" на фиг.1), и цифрового представления временной метки (обозначена "временная метка" на фиг.1), которая обозначает, когда вспышка света, соответствующая событию сцинтилляции, была детектирована пикселем 22 детектора. Кроме того, множество детекторов 10 излучения выводят информацию индекса, которая включает в себя, например, индекс детектора (обозначенный как "n_{детектора}" на фиг.1), который обозначает, какой из детекторов 10 выводит событие детектирования излучения, и индекс пикселя детектора (обозначен "k_{пикселя}" на фиг.1), который обозначает, какой пиксель или пиксели детектора излучения детектировали вспышку света, которая соответствует событию детектирования излучения. Сцинтиллятор 20 выбирают таким образом, чтобы обеспечивалась большая остановочная энергия для гамма-лучей 511 кэВ с быстрым временным затуханием сцинтилляционной вспышки. Некоторые соответствующие материалы для сцинтиллятора представляют собой LSO, LYSO, MLS, LGSO, LaBr и их смеси. Следует понимать, что также можно использовать другие материалы сцинтиллятора. Хотя на фиг.2 сцинтиллятор 20 показан как одиночный кристалл, вместо него можно использовать матрицу кристаллов. Кроме того, необязательная плоская световая трубка 26 может быть расположена между сцинтиллятором 20 и пикселями 22 детектора для улучшения передачи фотонов сцинтиллятора световой вспышки в пиксели 22 детектора. Сцинтиллятор 20 и необязательная световая трубка 26, в случае необходимости, покрыты отражающим покрытием 28, которое направляет сцинтилляционный свет в пиксели 22.

Как снова показано на фиг.1, цифровые данные, относящиеся к событиям детектирования излучения, обрабатываются предварительным процессором 30, который выполняет выбранную обработку данных. Например, если событие сцинтилляции детектируется множеством пикселей детектора, тогда предварительный процессор 30 может использовать логику Энджера (Anger logic) или другую обработку для идентификации пространственных координат r для каждого события детектирования излучения и для оценки энергии детектируемой частицы излучения. Полученная в результате информация о пространстве и энергии для каждого события детектирования излучения сохраняется в буфере 32 событий. В других вариантах выполнения слой сцинтиллятора разделен на мозаичные элементы сцинтиллятора, которые имеют размер, соответствующий пикселям детектора, и каждый пиксель детектора в случае необходимости соединен с одиночным мозаичным элементом сцинтиллятора. Например, каждый мозаичный элемент сцинтиллятора может включать в себя отражающее покрытие, аналогичное отражающему покрытию 28, для канализации фотонов сцинтилляции в соединенный с ним пиксель.

Схема 34 детектирования пары гамма-лучей обрабатывает события детектирования излучения для идентификации пар, по существу, одновременных моментов детектирования гамма-лучей, принадлежащих соответствующим событиям аннигиляции электрон-позитрон. Такая обработка может включать в себя, например, установление окна энергии (то есть, отбраковку событий детектирования излучения за пределами выбранного окна фильтрации энергии, которое установлено на уровне приблизительно 511 кэВ) и схему детектирования совпадения (то есть, схему, которая отбраковывает пары событий детектирования излучения, разделенных по времени друг от друга на величину, большую, чем выбранный интервал времени фильтрации).

Когда идентифицируют пару гамма-лучей, процессор 38 линии отклика (ЛОТ) обрабатывает пространственную информацию, относящуюся к двум событиям детектирования гамма-лучей (например, на основе двух событий, представленных пространственными координатами r₁ и r₂, соответственно, рассчитанных в результате предварительной обработки 30), для идентификации пространственной линии отклика (ЛОТ), соединяющей два детектирования гамма-лучей. Поскольку два гамма-луча, излучаемые во время события аннигиляции позитрон-электрон, направлены в пространстве в противоположные стороны, становится известно, что событие аннигиляции электрон-позитрон произошло где-то на ЛОТ.

Детекторы 10 излучения ВРП-ПЭТ имеют достаточно высокую временную разрешающую способность для детектирования разности времени пролета между двумя, "по существу, одновременными" моментами детектирования гамма-лучей. Процессор 40 времени пролета анализирует разницу во времени между значениями времени (обозначенными t₁ и t₂ на фиг.1) двух событий детектирования гамма-лучей для локализации события аннигиляции позитрон-электрон вдоль ЛОТ. Результат, накопленный для большого количества событий аннигиляции позитрон-электрон, устанавливают в гистопроекциях 42. Процессор 44 реконструкции реконструирует набор гистопроекций 42, получая реконструированное изображение, используя любой соответствующий алгоритм реконструкции, такой как фильтрованная обратная проекция или итеративная обратная проекция с коррекцией. Полученное в результате реконструированное изображение сохраняют в запоминающем устройстве 46 изображений, в результате чего обеспечивается возможность их отображения через интерфейс 48 пользователя, печати, сохранения, передачи через интранет или Интернет, или использования другим образом. В представленном варианте выполнения интерфейс 48 пользователя также обеспечивает возможность для радиолога или другого пользователя управлять сканером 8 ВРП-ПЭТ; в других вариантах выполнения может быть предусмотрен отдельный контроллер или компьютер управления.

Как показано на фиг.3, каждый пиксель 22 детектора 10 излучения включает в себя матрицу ячеек 50 детектора; на фиг.3 показана общая схема одной такой ячейки 50 детектора. Фотодиод 52 смещают в область пробоя и используют как вход для схемы 54 преобразования в цифровую форму. Выход 56 схемы 54 преобразования в цифровую форму имеет первое цифровое значение, которое соответствует состоянию покоя, и переходит во второе цифровое значение в соответствии с детектированием фотона фотодиодом 52. Когда детектируется первый фотон стинтилляцинной вспышки, переключение выхода 56 с первого цифрового значения во второе цифровое значение активирует задающее устройство 60 с открытым коллектором запускающей линии, которое обеспечивает передачу сигнала запуска в общую запускающую линию или шину 62. сигнал запуска, в свою очередь, инициирует счетчик фотонов/буфер 66 FIFO (где FIFO (ПППО) = "первым прибыл, первым обслужен"), который подсчитывает переключения схемы 54 преобразования в цифровую форму из первого цифрового значения во второе цифровое значение в течение периода времени интегрирования, начатого по сигналу запуска. В некоторых других вариантах выполнения линия 67 разрешения съема запускает счетчик 66 фотонов. Схема 70 гашения, которая может быть активной или пассивной, ограничивает ток, протекающий через фотодиод 52 и выполнена с возможностью обеспечения перехода схемы смещения от второго цифрового значения обратно в первое цифровое значение. Таким образом, ячейка 50 детектора может подсчитывать более чем один фотон, если ячейка 50 детектора гасится обратно в первое цифровое значение, получаемое в состоянии покоя, прежде, чем истечет период времени интегрирования. Конечная величина подсчета, сохраненная в счетчике фотонов/буфере 66 ПППО, может быть получена через цифровую шину 68.

Фотодиод 52, соответственно, смещен для получения режима работы типа режима Гейгера. Когда происходит пробой фотодиода 52, заряд большой величины (например, приблизительно 10⁶ электронов на принятое детектирование в некоторых фотодиодах) генерируется в ходе процесса лавинного пробоя. Этот заряд транспортируется, в основном, через схему 70 гашения, которая имеет эффективное сопротивление обычно несколько сотен килоом, для ограничения тока, протекающего через фотодиод 52. При таком ограничении тока заряд, остающийся в фотодиоде 52, пространственно распределяется для снижения электрического поля в области лавинного пробоя фотодиода 52. Такое экранирование гасит процесс лавинного пробоя и обеспечивает перенос оставшихся носителей в результате дрейфа из зоны лавинного пробоя/обедненной зоны, что обеспечивает восстановление фотодиода 52. Как правило, фотодиод 52 включает в себя защитное кольцо (не показано) вокруг внешней окружности, которая предотвращает лавинный пробой на кромках фотодиода 52. Структура защитного кольца, соответственно, действует как обыкновенный диод PN-типа с обратным смещением, со слишком малыми внутренними полями для возникновения лавинного пробоя.

Со ссылкой на фиг.4A будет описана более подробная схема одного примера варианта выполнения ячейки 50' детектора. Этот вариант выполнения включает в себя пассивную гасящую цепь 70', которая воплощена как гасящий резистор. При детектировании фотона происходит пробой перехода фотодиода 52, и электрический ток начинает протекать через фотодиод 52 и гасящий резистор 70'. Этот ток приводит к падению напряжения на резисторе 70', что, таким образом, уменьшает потенциал на входе инвертора. Разность напряжений относительно V_DD должна быть достаточно большой для перевода выходного сигнала инвертора в "высокое" состояние. Характеристики переключения инвертора могут быть оптимизированы путем регулировки ширины транзистора. Выход преобразователя возвращается в "низкое" состояние автоматически после восстановления фотодиода 52 после пробоя.

Как снова показано на фиг.4A, ячейка 50' детектора дополнительно содержит запрещающую логическую схему 74, которая не полностью отключает дефектную ячейку детектора, а скорее препятствует генерированию фальшивых сигналов запуска дефектными ячейками детектора. Дефектная ячейка детектора генерирует избыточные токи, которые учитывают в цепи разрешения запуска (описана ниже). При использовании ячейки 50' детектора запускающая линия 62 привязана к "высокому" уровню через нагрузочный резистор (не показан на фиг.4A). Таким образом, триггеры всех ячеек 50' детектора логически связаны через функцию "или", и сигнал в запускающей линии 62 переводятся в низкое состояние той ячейкой детектора, которая детектирует первый фотон.

Со ссылкой на фиг.4B будет описана более подробная схема другого примера варианта выполнения ячейки 50" детектора, которая включает в себя активную гасящую схему 70", предназначенную для ускорения разряда емкости перехода фотодиода 52, для возврата к уровню состояния покоя, для уменьшения, таким образом, времени восстановления фотодиода 52. Более короткое время восстановления, как ожидается, обеспечит более высокую чувствительность, поскольку заданная ячейка 50" детектора, более вероятно, подсчитает больше, чем один фотон в течение периода времени интегрирования, когда она быстро восстанавливается, и, как ожидается, будет обеспечен более высокий динамический диапазон и лучшая разрешающая способность по энергии ячейки 50" детектора. Счетчик 66 фотонов включается с помощью запускающей линии 62 или выделенной линии, если используется иерархическая запускающая сеть, которая переводится в низкое состояние той ячейкой детектора, которая детектирует первый фотон, и удерживается в низком состоянии основной пиксельной логической схемой (не показана на фиг.4B) в течение периода времени интегрирования. Количество детектируемых фотонов, накапливаемых счетчиком 66 фотонов, переносится из счетчика 66 фотонов в буфер или другой цифровой накопитель (не показан на фиг.4B) по переднему фронту запускающей линии 62 или специализированной линии считывания. Следовательно, происходит автоматический сброс счетчика 66, например, по низкому уровню инвертированного и задержанного сигнала в запускающей линии 62 при подготовке к следующему событию детектирования стинтиляционной вспышки. При такой компоновке нерабочее время между периодами времени интегрирования может быть малым и может составлять время передачи в буфер плюс время сброса счетчика 66, которое в некоторых вариантах выполнения, как ожидается, составит меньше, чем одну наносекунду при выполнении на основе CMOS (КМОП, комплементарная структура металл-оксид-полупроводник). Ячейка 50" детектора по фиг.4B также включает в себя логическую схему 74 запрета, которая предотвращает возникновение фальшивого запускающего события из-за дефектных ячеек детектора.

Как показано на фиг.5, каждый пиксель 22 детектора 10 излучения включает в себя двумерную матрицу ячеек 50 детектора и ассоциированную с ней цифровую пиксельную логическую схему 80 на уровне пикселей. Цифровая схема считывания для пикселя 22 включает в себя схему 82 цифрового съема и считывания на уровне пикселей и ассоциированную схему на уровне ячейки детектора.

Как показано на фиг.3 и 5, схема 54 преобразования в цифровую форму каждой ячейки 50 детектора обеспечивает вывод цифровой двоичной величины, полученный на основе порогового значения, который обозначает, перешел или нет в состояние пробоя фотодиод 52 данных ячеек детектора. Цифровая схема 54 выводит первое двоичное значение, когда фотодиод 52 находится в состоянии покоя, и переходит во второе двоичное значение, когда ток фотодиода увеличивается, выходя за пределы порогового значения, что обозначает детектирование фотона. Сигнал каждого фотодиода 52, таким образом, преобразуется в цифровую форму на уровне ячейки 50 детектора. Считывание выполняют с помощью логической схемы на уровне пикселей, которая подсчитывает цифровые переходы ячеек детектора, для формирования цифрового выходного сигнала пикселя, который обозначает количество детектированных фотонов. При сравнении с суммированием аналоговых токов фотодиодов для генерирования аналогового выхода для пикселя, как выполнено в аналоговых SiPM, способ преобразования в цифровую форму и подсчета, представленный на фиг.3 и 5, в меньшей степени чувствителен к вариациям рабочей температуры, допускам компонентов схемы 70 гашения и так далее. Поскольку эти побочные эффекты не приводят к ошибочному переключению или потере переключения цифровой пороговой схемы 54, они обычно не влияют на разрешающую способность по энергии ячейки 50 детектора.

В некоторых подходах считывания ячейкам 50 детектора присваивают адреса, как в стандартном блоке запоминающего устройства, с использованием декодеров адреса для строк и столбцов матрицы ячеек 50 детектора. Такое решение обеспечивает возможность последовательного считывания данных ячейки, и в этом случае схема 82 считывания на уровне пикселей может представлять собой простой цифровой накопитель. В других подходах считывания строки ячеек считывают параллельно, при этом каждая строка имеет свой собственный накопитель частичной суммы, и частичные суммы суммируют в параллельном дереве сумматора. В других подходах считывания сумматоры внедрены в ячейку детектирования так, что сумму всей строки получают при считывании данных с использованием тактовых импульсов и сумму в строке считывают из последней ячейки детектора в строке. Поскольку суммирование в последнем подходе считывания может выполняться с использованием режима поточной обработки, архитектура считывания будет быстро работать и будет обеспечивать возможность применения коротких интервалов считывания.

Если счетчик 66 фотонов на уровне ячейки детектора или счетчики схемы 82 считывания на уровне пикселей быстро насыщаются, тогда для счетчиков не должен быть разрешен циклический переход. Например, четырехбитовому счетчику, который выполняет подсчет от 0…15, не должно быть разрешено производить последовательное приращение суммы подсчета от 15 обратно в 0. Благодаря исключению циклического перехода насыщенность пикселя 22 может детектироваться, когда счетчик считывает наибольшее значение (например, 15 для четырехбитового счетчика). Количество битов для исключения циклического перехода зависит исключительно от минимального ожидаемого времени восстановления ячейки и максимальной длины периода интегрирования. В то время как окно интегрирования представляет собой конструктивный параметр, время восстановления ячейки имеет статистическую природу, поскольку вероятность детектирования фотона представляет собой функцию, которая медленно растет с ростом напряжения во время восстановления ячейки. Однако в ячейке с активным гашением минимальное время восстановления определено задержкой одиночного переключения. Таким образом, в этом случае возможно построить достаточно объемный счетчик, чтобы исключить переполнение. Цифровая шина 68 может быть параллельной или последовательной шиной, в зависимости от ограничений по месту и времени.

Как снова показано на фиг.5, цифровая пиксельная логическая схема 80 дополнительно включает в себя запускающую цифровую схему 84, схему 85 разрешения запуска и выходной буфер 86, в котором сохраняется величина подсчета фотонов пикселей 22. Запускающая цифровая схема 84 получает опорную тактовую частоту 88 (показана как электрическая дорожка, которая соединена с соответствующим генератором или другим устройством тактовой частоты, которое не показано на фиг.5), для обеспечения опорного времени для запускающей цифровой схемы 84. Запускающая цифровая схема 84 определяет временную метку события детектирования излучения в рамках глобального времени (например, для сканера). Модули 84 запускающей цифровой схемы для всех пикселей 22 сканера работают синхронно с точностью, предпочтительно, меньшей, чем 100 пс. Опорный сигнал 88 используется для синхронизации модулей 84 запускающей цифровой схемы пикселей, передавая в них общую временную ось для всего сканера. В некоторых вариантах выполнения период времени интегрирования представляет собой фиксированный интервал времени, начинающийся в момент возникновения сигнала запуска. В других вариантах выполнения период времени интегрирования динамически ограничивается, когда сумма новых подсчетов уменьшается ниже порогового значения.

Запускающая цифровая схема 84 также, предпочтительно, выполнена с возможностью вывода цифровой временной метки (см. фиг.1), ассоциированной с величиной подсчета. Цифровая временная метка основана на времени сигнала запуска, выводимого задающим устройством 60 запускающей линии первой из ячеек 50 детектора, которая детектирует фотон стинтиляционной вспышки. Пиксельная логическая схема 80, в случае необходимости, также дополнительно включает в себя регистры коррекции данных и запрещает последовательность операций задающего устройства. Схема 87 автоматизированной проверки и калибровки также, в случае необходимости, воплощена с использованием пиксельной логической схемы 80. В одном способе испытаний/калибровки отслеживается величина теневого значения подсчета пикселя 22 (возможно включающая в себя фоновое значение подсчета, полученное от собственной радиоактивности сцинтиллятора 20). В другом способе испытаний/калибровки внешнее возбуждение от испытательного заряда, который вводят в ячейку 50 детектора, используют для проверки и калибровки пикселя 22.

Как снова показано на фиг.5, из-за темновых токов, перекрестных помех, температурного возбуждения и так далее становится возможным, что одна из ячеек 50 детектора может формировать непреднамеренный сигнал запуска, который начинается в период времени интегрирования. Схема 85 разрешения запуска разрешает передачу сигнала запуска и прекращает интегрирование, если будет определено, что сигнал запуска был фальшивым. В одном подходе схема 85 разрешения запуска анализирует ток, протекающий через сеть смещения пикселя 22. Если суммарный ток остается ниже некоторого порогового значения тока в течение выбранного интервала времени (например, 10 наносекунд в период времени съема), который измеряется с помощью дискриминатора или другой схемы, съем прекращают, и автоматическая последовательность сброса запускается при подготовке к следующему запуску. Если ток превышает текущее пороговое значение, выход дискриминатора поднимается до "высокого" уровня, и съем данных продолжается. В некоторых вариантах выполнения, кроме использования фиксированного периода времени интегрирования, используют задний фронт тока смещения дискриминатора для детектирования конца сцинтилляционной вспышки для адаптации периода времени интегрирования так, чтобы он, по существу, соответствовал концу интервала съема. Это может подавлять накопление в вариантах применения с большой величиной подсчета. В другом соответствующем способе используется тот факт, что вероятность двух запускающих событий, сгенерированных под действием тепла внутри короткого временного окна, уменьшается с расстоянием инициируемых ячеек, поскольку тепловые сигналы запуска обычно не скоррелированы. В отличие от этого сцинтилляционная вспышка должна воздействовать на ячейки 50 детектора в области, чувствительной к свету в области пикселя 22. Таким образом, схема 85 разрешения запуска может анализировать, например, инициирование из отдельных ячеек 50 детектора и может разрешать сигнал запуска, если две удаленные линии генерируют сигнал запуска в пределах выбранного временного окна. Также можно использовать другие подходы для разрешения запуска, такие как применение датчика тока с регулируемым дискриминатором, установленным на уровне порогового значения триггера, который выше, чем уровень одиночного фотона.

В некоторых других вариантах выполнения счетчик 66 переключается по линии 67 разрешения съема. Переключение по первому фотону может быть проблематичным, если существует высокий фоновый поток фотонов, не связанный с событиями аннигиляции позитрон-электрон. Такой фон может возникать в результате, например, вторичного медленного режима распада сцинтиллятора. В таких случаях ячейки детектора часто срабатывают, что увеличивает время простоя пикселя. Для обеспечения более надежного запуска счетчика на уровне ячейки детектора (фиг.3, 4A или 4B) работа счетчика фотонов разрешается с помощью отдельной линии 67 "разрешения съема", которая переводится в низкое состояние сигнала с помощью логической схемы пикселя либо при детектировании первого фотона (запускающая линия переходит в низкое состояние), или с помощью дискриминатора схемы 85 разрешения запуска, когда ток через сеть смещения превышает определенный пользователем уровень запуска. Эта линия определяет длину окна интегрирования и управляется логической схемой пикселя. На уровне пикселя детектора (фиг.5) схема 85 разрешения запуска проверки расширена и включает в себя мультиплексор 89, который выбирает либо запускающую линию 62 (для запуска по одиночному фотону), или выход дискриминатора по переднему фронту (для множества фотонных триггеров) в качестве входного сигнала для схемы преобразования времени в цифровую форму/разрешения запуска. Схема 85 разрешения запуска расширена для обеспечения сигнала 67 "разрешения съема", который поступает в ячейки 50, 50', 50" детектора.

В качестве альтернативы, если не требуется запуск на уровне одного фотона, соответствующая логическая схема может быть воплощена для генерирования сигнала запуска, если выбранное количество ячеек (линий запуска) одновременно становится активными. Такой вариант воплощения имеет практическое преимущество, поскольку требует использования только цифровых компонентов. Однако в этом случае пороговое значение определяется только статистически. В некоторых других вариантах выполнения задающее устройство с открытым коллектором, в случае необходимости, может быть исключено из ячеек детектора, и может использоваться модифицированная конструкция в схеме разрешения запуска.

Как снова показано на фиг.5 и, кроме того, как можно видеть на фиг.6, пиксели 22 расположены в виде двумерной матрицы для формирования поверхности, чувствительной к свету, пиксельного детектора 10 излучения. В вариантах выполнения, показанных на фиг.6, используется считывание пикселей, при котором каждая строка пикселей 22 считывается с использованием буферов 90 ПППО. Выход каждого из буферов 90 может включать в себя выходной сигнал буферов, принимающий три состояния, что позволяет передавать данные по совместно используемой шине 92 передачи цифровых данных. В случае необходимости события сохраняют в соответствии с их временными метками, используя арбитраж считывания в выходных буферах 90 строки, а также совместно используемый арбитраж шины выводным буфером 92, в результате чего получается поток данных событий, которые отсортированы по времени. Такое используемое в случае необходимости свойство существенно упрощает поиск совпадающих событий. Для записи арбитража доступа предпочтительно используется последовательный опрос данных. Суммы последовательного опроса передают в выходной буфер 94 детектора излучения для передачи вне микросхемы.

Как показано на фиг.7 и 8, в некоторых вариантах выполнения цифровые схемы (такие как схема 54, 54', 54" цифрового смещения, цифровая запускающая схема 60, 60', 60", 84 и схема 66, 82 цифрового считывания) детектора 10 излучения определены с использованием схем типа КМОП, сформированных на кремниевой подложке 24. При этом можно использовать различные физические компоновки. В вертикально раздельной компоновке, показанной на фиг.7, фотодиоды 52 матрицы ячеек 50, 50', 50" детектора образуют слой 100 фотодиодов, и цифровые схемы расположены в слое 102 цифровых схем КМОП, который выполнен отдельно от слоя 100 фотодиодов и электрически соединенным с ним. В альтернативной компоновке, показанной на фиг.8, фотодиоды 52 образуют слой 100' фотодиодов, и цифровая схема КМОП (такая как схема 54, 54', 54" цифрового смещения, запускающая цифровая схема 60, 60', 60", 84 и схема 66, 82 цифрового считывания) расположена в слое 100' фотодиодов так, что она располагается среди фотодиодов 52.

Поскольку логические схемы КМОП потребляют энергию только в состоянии переключения, только те части детектора 10 излучения, в которые постоянно активно подают сигнал синхронизации от схемы 88 синхронизации, будут способствовать основному потреблению энергии. Поскольку пиксель 22 активируется сигналом запуска, генерируемым одним из фотодиодов 52, которые смещены в области пробоя и находятся в состоянии покоя, потребление энергии зависит от частоты детектирования фотонов и, таким образом, от потока принимаемых фотонов и от частоты подсчета в темновом состоянии. Управление потреблением энергии пикселя 22 может быть воплощено путем целенаправленного увеличения времени простоя отдельного пикселя между двумя считываниями. Это может быть выполнено автоматически с помощью пиксельной логической схемы 80 в зависимости от температуры пикселя. Температура пикселя может измеряться непосредственно с помощью датчика температуры (не показан) или может оцениваться опосредованно по частоте подсчета в темновом состоянии пикселя 22.

Поскольку логические схемы КМОП потребляют энергию только в состоянии переключения, общее потребление энергии может быть значительно уменьшено благодаря использованию воплощения на основе КМОП, по сравнению с аналоговым воплощением. Например, в некоторых вариантах выполнения с аналоговым воплощением потребление энергии на канал составляет 30 мВт, и общая часть микросхемы составляет 162 мВт. В более практичных вариантах воплощения, таких как клиническое устройство, содержащее 28336 каналов или 1890 микросхем, постоянное потребление энергии составило бы 1156 Вт. С другой стороны, потребление энергии схемой на основе КМОП, такой как различные варианты выполнения, описанные здесь, имеет два разных значения, статическое значение и динамическое значение. Статическое значение потребления энергии представляет собой мощность, требуемую, когда отсутствует подсчет, и следовательно, не происходит переключение состояний. Оно включает в себя энергию, требуемую для динамического переключения логических схем, поскольку логические схемы должны быть готовы к приему подсчета. Динамическое потребление энергии представляет собой мощность, требуемую, когда детектор активно выполняет подсчет, и следовательно, происходит переключение состояний. Потребление энергии в активном состоянии зависит от степени активности; чем больше значение подсчета, и чем чаще происходит переключение состояний, тем больше требуемая мощность. Статическое потребление энергии для аналогичного детектора, содержащего 1890 микросхем, составляет приблизительно 10 Вт или меньше. Динамическое потребление энергии может изменяться в зависимости от активности, но типично составляет 300 Вт или меньше.

Проблема может возникнуть, если сцинтилляционные вспышки света образуют поток фотонов, который будет достаточно большим, чтобы привести к постоянному переходу, по существу, всех ячеек 50, 50', 50" детектора одного или больше пикселей 22 из первого цифрового состояния во второе цифровое состояние во время периода времени интегрирования. В этом случае происходит насыщение пикселя 22, и фактическая интенсивность (то есть, поток фотонов) измеряется не точно. Такая проблема насыщения может решаться различными способами.

В одном подходе фоточувствительную область, определенную фотодиодами 52, разбивают на большое количество меньших фотодиодов. Для уменьшенной области каждого фотодиода снижается вероятность того, что она будет детектировать фотон. Большее общее количество фотодиодов обеспечивает более высокую чувствительность на уровне пикселя к потоку фотонов, хотя обычно она не полностью компенсирует меньшую площадь каждой ячейки. Ячейка детектора должна иметь некоторый уровень насыщения для уменьшения оптической перекрестной помехи между соседними ячейками детектора. Обычно разделение ячеек составляет порядка нескольких микрон или меньше, когда для разделения между ними используются канавки, заполненные непрозрачным материалом. Таким образом, при увеличении количества ячеек, в общем, в некоторой степени уменьшается отношение чувствительной площади к общей площади ячейки. Кроме того, увеличение количества ячеек детектора при поддержании постоянного размера ячейки, обычно приводит к пропорциональному увеличению величины темного подсчета.

Как показано на фиг.9, в другом подходе решения проблемы насыщения в фоточувствительную область включен пропорциональный фотодиод 110. Пропорциональный фотодиод 110 имеет большие размеры, чем фотодиоды 52, используемые при цифровом детектировании. Пропорциональный фотодиод 110 выполнен с возможностью формирования аналогового фототока, пропорционального потоку фотонов, ударяющих в пиксель 22, когда упомянутый поток фотонов достаточно большой, в результате чего, по существу, все ячейки 50, 50', 50" детектора пикселя 22 переходят из первого цифрового состояния во второе цифровое состояние в течение периода времени интегрирования. Хотя для простоты производства пропорциональный фотодиод 110 показан вдоль одной стороны матрицы пикселей 22, он может быть размещен в других положениях относительно матрицы, например, в центре матрицы или в углу матрицы. Кроме того, в некоторых вариантах выполнения пропорциональный фотодиод 110 может быть распределен как множество электрически взаимно соединенных пропорциональных фотодиодов меньшего размера, таких как пропорциональный фотодиод, расположенный в каждом углу матрицы пикселей 22. В варианте воплощения, показанном на фиг.9, сигнал запуска, выводимый первым одним из фотодиодов 52, который детектирует фотон, все еще предпочтительно используется для получения информации синхронизации для события детектирования гамма-луча. При этом используется временная метка, выводимая детектором 10 излучения; однако в случае насыщения цифровых фотодиодов 52 фототок, формируемый пропорциональным фотодиодом 110, используется для обозначения интенсивности потока фотонов вместо использования цифрового подсчета. Пропорциональный фотодиод 110 может представлять собой обычный регулируемый резистивный диод, лавинный фотодиод с интегрированной аналоговой или цифровой схемой считывания или тому подобное.

Пиксельные цифровые детекторы излучения описаны здесь совместно с примером варианта применения ВРП-ПЭТ. Однако специалист в данной области техники может легко адаптировать раскрытые пиксельные цифровые детекторы излучения для других вариантов применения, таких как формирование изображения на основе однофотонной эмиссионной компьютерной томографии (ОФЭКТ), формирование изображения по трансмиссионной компьютерной томографии (КТ), применение в астрономии и т.д. В вариантах применения детектирования излучения, в которых фотодиоды 52 непосредственно определяют излучение, сцинтиллятор 20 предпочтительно исключают из детектора 10 излучения.

Специалист в данной области техники должен понимать, что хотя большая часть вариантов выполнения была описана совместно с цифровыми схемами, части изобретения могут быть воплощены совместно с аналоговыми схемами. Например, в следующем описании представлен способ отбраковки дефектных ячеек в системе с аналоговой схемой. Такие варианты выполнения входят в объем настоящего раскрытия.

Способ отбраковки дефектной ячейки для системы с аналоговой схемой может содержать два отдельных этапа, а именно этап измерения и этап калибровки. Во время этапа измерения в матрицу SiPM испытуемого устройства (ИУ, DUT) подают смещение с номинальным напряжением смещения, которое превышает пороговое значение в светонепроницаемой оболочке. Разряд Гейгера в полупроводниках генерирует вторичные световые фотоны, приблизительно в среднем 3 на 100000 электронов в месте перехода. Таким образом, ячейка с усилением 1000000 генерирует приблизительно 30 оптических фотонов. Средняя длина волны этих фотонов составляет приблизительно 1 мкм, что позволяет фотонам распространяться на большие расстояния в кремнии, прежде чем они будут поглощены. Некоторые из этих фотонов запускают пробой соседних ячеек, что обычно называется оптической перекрестной помехой, если не используется соответствующее экранирование. Другие фотоны могут вылететь за пределы кремния и могут быть детектированы с помощью соответствующих детекторов одиночного фотона. Измерительные детекторы должны быть соединены во взаимно однозначном соответствии с ячейками ИУ. Таким образом, частота запуска измерительных детекторов может затем быть непосредственно ассоциирована с частотой подсчета в темновом состоянии отдельных ячеек. Дополнительное измерение импульса заряда ИУ можно использовать для непосредственного измерения коэффициента усиления и его вариаций для отдельных ячеек ИУ. Однако для сбора достаточной статистики такие измерения, вероятно, могут означать существенное увеличение времени измерения.

На основе данных, полученных на этапе измерения, с помощью лазерного луча выполняют отбраковку неисправных ячеек. Кроме того, если требуется, можно регулировать количество активных ячеек на пиксель для выравнивания динамического диапазона пикселей. В некоторых вариантах воплощения для отбраковки неисправных ячеек используется плавкий предохранитель. В случае, если такой плавкий предохранитель занимает дополнительную площадь, что может быть нежелательным, его размеры могут быть сведены к минимуму, когда такой плавкий предохранитель расположен над защитным кольцом. В качестве другой альтернативы можно использовать разрез самого поликремниевого резистора.

Иллюстративный пример этапа измерения, используемого в первом каскаде, показан на фигуре 10. На фигуре 10 матрица 200 счетчика одиночных фотонов соединена во взаимно однозначном соответствии с ИУ 210, с использованием структуры 220 коллиматора. Для специалиста в данной области техники должно быть понятно, что, если измерительный детектор имеет тот же размер пикселя, что и ИУ, для увеличения чувствительности системы следует использовать соединение с минимальным зазором. Матрица 200 счетчика одиночных фотонов должна иметь существенно меньшую частоту подсчета в темновом состоянии и, таким образом, должна быть охлаждена до температуры, по меньшей мере, -50°C. Каждый детектор 230 матрицы 200 счетчика инициируется фотонами, излучаемыми при разряде в режиме Гейгера. Детектор обозначает это событие путем перевода в низкое состояние линий строки и столбца и начала интервала удержания для исключения двойного подсчета одного того же события. Длительность интервала удержания должна быть отрегулирована в соответствии с временем восстановления ИУ. Активная схема 240 гашения/повторного заряда может использоваться для получения хорошо определенных интервалов удержания. Дополнительные схемы можно использовать для измерения заряда импульса в корреляции с координатами события. Блок-схема одной ячейки счетчика формирования изображения представлена на фигуре 11, в то время как блок-схема датчика показана на фигуре 12.

Повышение температуры ИУ можно использовать для ускорения измерения. На этапе калибровки частоту подсчета пикселей в темновом состоянии и данные по коэффициенту усиления используют для выбора поднабора ячеек, которые будут отключены. Они могут представлять собой любое количество дефектных ячеек, а также других ячеек, которые могут быть отключены для обеспечения однородности. С этой целью используют лазер для разреза плавких предохранителей в этих ячейках, как представлено в модифицированной ячейке детектора, показанной на фигуре 13.

Независимо от того, используется ли цифровой или аналоговый процесс отбраковки, может быть сгенерирован отчет, позволяющий пользователю определить, какое количество ячеек было отбраковано в связи с тем, что их определили как неисправные. Такой отчет может дополнительно содержать местоположение отбракованных неисправных ячеек. Местоположение отбракованных неисправных ячеек в некоторых вариантах выполнения можно использовать для отключения других ячеек. Обычно это выполняется с использованием определенной геометрической структуры, что обеспечивает более однородное детектирование излучения с помощью детектора. Кроме того, отключение других ячеек может выполняться автоматически в ответ на ввод команды вручную или по цепи обратной связи, или с использованием комбинации этих подходов.

Полученная в результате матрица кремниевого фотоумножителя будет иметь малую величину подсчета в темновом состоянии, благодаря уменьшенной чувствительности из-за потери области в связи с отключенными ячейками. Потеря динамического диапазона может быть учтена заранее путем интегрирования большего количества ячеек с меньшими размерами в пикселях. Следует также понимать, что вариант выполнения с плавким предохранителем можно использовать в комбинации с цифровой схемой. Например, плавкий предохранитель можно использовать для калибровки, в то время как цифровую схему используют для детектирования подсчета. Другие варианты выполнения, в которых воплощены идеи этого типа, также рассматриваются в данном раскрытии.

В некоторых вариантах выполнения, в которых переключение на уровне одного фотона не требуется, можно использовать дискриминатор переднего фронта для генерирования сигнала запуска и для подавления подсчета в темновом состоянии. В других вариантах выполнения сигнал запуска может генерироваться в цифровом виде путем применения логической операции по линиям запуска. Например, пиксель может быть дополнительно разделен на две половины или два блока, и сигнал запуска генерируется только, если обе половины детектируют фотон. В таких вариантах выполнения количество и размер блоков можно регулировать для установления среднего порогового значения и уровня чувствительности. Конечно, другие аналогичные конструкции могут быть воплощены, включая, но без ограничений, другие конфигурации и другие способы коррелирования блоков пикселей.

Изобретение было описано со ссылкой на предпочтительные варианты его выполнения. Очевидно, что модификации и изменения могут быть выполнены другими лицами после чтения и понимания представленного выше подробного описания. Предполагается, что изобретение следует рассматривать, как включающее в себя все такие модификации и изменения, если только они попадают в пределы объема приложенной формулы изобретения или ее эквивалентов.

Реферат

Изобретение относится к области детектирования излучения. Технический результат - повышение разрешающей способности детектора. Детектор (10) излучения включает в себя матрицу пикселей (22) детектора, каждый из которых включает в себя матрицу ячеек (50, 50', 50") детектора. Каждая ячейка детектора включает в себя фотодиод (52), смещенный в области пробоя, и цифровую схему (54, 54', 54"), соединенную с фотодиодом и выполненную с возможностью вывода первого цифрового значения в состоянии покоя и второго цифрового значения в соответствии с детектированием фотона фотодиодом. Запускающая цифровая схема (60, 60', 60", 84) выполнена с возможностью вывода сигнала запуска, обозначающего начало периода времени интегрирования, в ответ на выбранное количество из одной или больше ячеек детектора, переходящих от первого цифрового значения ко второму цифровому значению. Цифровая схема (66, 82) считывания накапливает величину подсчета количества переходов ячеек детектора матрицы ячеек детектора от первого цифрового состояния во второе цифровое состояние в течение периода времени интегрирования. 15 н. и 26 з.п. ф-лы, 13 ил.

Формула